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圖 2 模態分析結果6 動力時程分析6.1 地震波選取在PEER強震數據庫中選取典型的EL Centro地震波作為動力輸入，加速度時程如下圖。圖 3 EL Centro地震波6.2 在ANSYS中施加地震慣性力本分析采用ANSYS平臺進行結構的地震動響應時程分析，模擬結構在地震波作用下的動態響應特性。

在螺旋槳旋轉時，高壓區和低壓區交替出現，這會導致空氣的速度和壓力的變化。這些速度和壓力的變化將導致在螺旋槳前后形成一個高壓區和低壓區的交替區域，螺旋槳葉片通過空氣產生了周期性的壓力變化，這些壓力變化在周圍的空氣中形成了壓力波。這些壓力波隨著時間的推移，以與螺旋槳旋轉頻率相同的頻率擴散到周圍的空氣中，形成了離散頻率噪聲。

考慮到豎向加速度作用下的邊坡滑動效果并不明顯，因此本文將模型的地震峰值加速度均設置為0.2 g，荷載作用時間設定為20 s，并且對邊坡底部墻體分別施加了水平向和豎直向速度。峰值加速度變化曲線如圖4 所示。

本文選用ANSYS/LS-DYNA模塊作為此次仿真的模擬平臺，此平臺結合了ANSYS的強大前后處理功能和LS-DYNA求解器的強大分析能力[7],L S-D Y N A通過瞬態動力學分析結構動力學響應，ANSYS/LS-DYNA顯示時間積分采用中心差分法，即n個時間步結束后加速度的計算和LS-DYNA中的時間步長計算分別為：式中，M為質量矩陣；P為第n個時間步內所施加的節點外力向量；Fint

其原理可以用一個簡單的彈 簧-質量旋轉系統說明，彈簧垂直于旋轉軸，當彈簧剛度很高而旋轉加速度很小時, 認為彈簧變形很小。

對于載流子注入型調制結構而言，它的調制效率高，使用結構簡單的集總電極，工藝簡單利于制造，適用于對調制速度要求不高的片上傳感等領域。載流子耗盡型調制結構依賴多數載流子的注入，它的調制速度快，多采用馬赫-曾德爾型波導結構，并使用行波電極作為驅動電極，多應用于需要高速調制的領域。與前兩種結構相比，載流子積累型也有較高的調制速度，但需要氧化物來充當電容，增加了工藝難度，現階段應用范圍較窄。

利用有限元法容易建立電機結構振動的運動微分方程為 (3)式中: M、C、K分別為質量矩陣、阻尼矩陣和剛度矩陣;分別為位移向量、速度向量和加速度向量;F為動載荷向量。 圖4為ANSYS Workbench中的分析模型和受力示意圖，將徑、切向電磁力分別加到定子齒上，觀察動力總成表面振動情況。

動力學仿真表示物體運動的完整方程為：力=（質量x加速度）+（阻尼x速度）+（剛度x位移）當最小加速度或速度恒定時，則稱為靜態問題。在這種場景中，FEA求解器只需確定力和位移的未知值；該情況下不涉及時間因素。如果速度有變化，該問題則稱為動態問題，因為其隨時間變化而變化。

由圖8的仿真結果可以得出以下結論：振動加速度在 800、1200、2400、2800、3600、4800 Hz 等頻率點附近數值較大，這些點都分別對應偶數倍的基波頻率；優化后的電機方案，與優化前相比其振動加速度呈明顯下降趨勢，幅值由8. 03 h 103 mm/s2下降至4. 55 h 103 mm/s2，下降幅度達35%，證明優化后的方案有效可行。

在Ansys Motion中模擬洗衣機筒的復雜運動狀態（力、位移、加速度等），在Ansys Rocky中，使用SPH法模擬了平衡環內液體的復雜流動形式。通過兩個模塊的耦合計算，使得先前難以從測試和傳統耦合仿真（Mechanical和Fluent）進行研究的平衡環問題，得到了新的探索路徑。